Специфика хронального явления

Отдельные фрагменты термодинамики реальных процессов, или общей теории (ОТ) природы, можно найти в публикациях [1, 3-9, 11, 12, 14]. Достаточно полное систематическое ее изложение содержится в монографии [10]. В новой теории важную роль играют неизвестные ранее хрональное и метрическое явления. С целью успешного внедрения полученных результатов в инженерную и учебную практику целесообразно более детально познакомиться со спецификой этих явлений, обладающих крайне экзотическими свойствами. В частности, требуется рассмотреть методы определения хрональных и метрических свойств различных материалов и процессов, с которыми приходится иметь дело инженеру. Потенциальные возможности и перспективы практического применения хронального и метрического явлений пока еще далеко не выявлены до конца, поэтому привлечение к ним внимания широкого круга исследователей должно способствовать более быстрому прогрессу науки и техники.

Изложение начнем с описания главных свойств хронального явления. О нем говорится в работах [5-11, 14]. Наиболее четко проблема времени сформулирована в монографиях [7, 10]. Развитие этих представлений позволило получить результаты, хорошо согласующиеся с опытом в самых различных областях знаний [10].

Хрональное, как и любое другое истинно простое явление, состоит из особого хронального вещества и его поведения и подчиняется всем законам ОТ. Важнейшие свойства хронального явления выясняются, если попытаться применить к нему уравнение первого начала ОТ – закона сохранения энергии. Известно, что термодинамический фактор интенсивности, или интенсиал – давление, температура, электрический потенциал и т.п., - входящий в уравнение первого начала, характеризует активность сопряженного с ним поведения системы. Например, температура определяет термическую активность тела, электрический потенциал – его электрическую активность и т.д., причем с увеличением интенсиалов соответствующие активности возрастают. Следовательно, хрональный интенсиал, или хронал, фигурирующий в уравнении первого начала, должен определять хрональную активность тела, т.е. темп всех процессов, и с ростом хронала эта активность (темп) должна возрастать.

С другой стороны, время, имеющее отношение к темпу (хрональному явлению) определяет длительность всевозможных событий, процессов, явлений (Ньютон). Однако длительность, которую применительно к хрональному явлению мы будем обозначать через J, обладает прямо противоположными свойствами: с увеличением длительности процессов их темп уменьшается. Следовательно, хронал t и длительность связаны между собой обратной зависимостью, т.е. [10, с.231].

t = k/J (1.1)

и

dt = -k(dJ/J²) = -(1/k) t²dJ (1.2)

где k – коэффициент, который может зависеть, например, от выбора единиц измерений, от какой-либо длительности, принятой за эталон, и т.д.

Здесь важно сразу же оговориться, что наше привычное время t тоже определяет длительность. Однако величина t- это реально несуществующее, условное, социальное время, придуманное человеком для рациональной организации общества. Природа не знает этого времени. Оно «течет» практически «равномерно» (в зависимости от точности приборов, которыми располагает служба времени) и всегда в одном направлении – из прошлого через настоящее в будущее, поэтому приращения tи dt всегда положительны.

В противоположность этому реальное физическое время J есть реальная характеристика любого данного тела, неживого или живого, она однозначно определяется хрональным «зарядом» этого тела. Приращения J и dJ, как tи dt, тоже всегда положительны, но они зависят от хронала тела и могут изменяться вслед за хроналом в чрезвычайно широких пределах, почти от нуля и до бесконечности. Например, у абсолютного вакуума (парена) хронал, как и любой другой интенсиал, стремится к нулю, а ход реального времени – к бесконечности. С ростом хронала тела скорость роста реального времени на нем замедляется, а темп процессов возрастает.

Мы пока не умеем определять абсолютный хронал P_t, отсчитанный от абсолютного нуля отсчета (парена), поэтому для практических целей в формулах (1.1) и (1.2) задействован условный хронал t, отсчитанный от условного нуля отсчета, каковым служит ход условного времени t. Хроналы P_t и tразличаются между собой также, как температуры Кельвина и Цельсия. В соответствии с этим в формулах (1.1) и (1.2) целесообразно положить

k = t (1.3)

Тогда хронал t окажется величиной безразмерной, а хронор c (термодинамический фактор экстенсивности, или экстенсор, для хронального явления, т.е. мера количества хронального вещества) будет измеряться в джоулях, ибо произведение любого интенсиала на экстенсор, в частности хронала на хронор, равно хрональной работе и, согласно первому началу, соответствует изменению энергии системы.

Из формул (1.1) и (1.3) видно, что если скорость хода реального времени равна dJ скорости условного (для нас эталонного) dt, то хронал t = 1. В общем случае относительная скорость dJ/dt является величиной переменой. Она постоянна лишь при постоянном значении хронала.

На практике при измерении хода реального времени приходится пользоваться механическими, электронными или радиоактивными часами либо аналогичными датчиками. Но при этом надо помнить, что с ростом хронала системы процессы в этих приборах ускоряются. Это значит, что они фактически характеризуют не ход реального времени J, а хрональную активность системы, т.е. ее хронал t. Следовательно, показания часов и ход реального времени связаны между собой обратной зависимостью. Поэтому надо различать ход времени и ход часов: если за некоторый отрезок эталонного (условного) времени Dt часы (измерительный прибор) покажут длительность DJ, то искомые безразмерные хронал t и ход реального времени J определятся из соотношений [10, с.239]

t = DJ/Dt ; J = Dt/DJ (1.4)

Для наглядности на рис. 1.1 изображена зависимость хронала в функции эталонного времени, причем на участке АВ часы хронально заряжаются, на участке ВС заряд остается неизменным, на участке СДЕ происходит разряжание часов. Кривая АВСД соответствует условиям, когда часы спешат, на кривой ДЕ часы отстают, штриховая прямая АД отвечает синхронному ходу часов и эталонного времени t.

В наших последующих опытах хронал t мало отличается от единицы, а ход реального времени – от эталонного. В этих условиях приходится иметь дело с очень неудобными числами: например, если в хрональном поле исходная резонансная частота датчика 10 МГц возрастает на 10 Гц, что соответствует увеличению числа колебаний кварцевой пластинки от 10⁷ до 10⁷ + 10 раз в 1 с, то формула (1.4) для хронала дает значение

t = (10⁷ + 10)/10⁷ = 1,000001.

Чтобы устранить этот недостаток, целесообразно воспользоваться тем обстоятельством, что хронал входит во все расчетные формулы в виде разности. Следовательно, вместо DJ можно оперировать величиной DJ - Dt , ибо в разности двух значений хронала дополнительные слагаемые Dt выпадают.

Рис. 1.1. Схема изменения хронала при подводе

и отводе от тела хронального вещества.

Кроме того, из-за малого отличия реального хода времени от эталонного измеряемую разность DJ - Dt можно накапливать в течение определенного периода, например суток, года и т.д., или можно просто умножить эту разность на какое-либо большое число. В работе [10] разность хода накапливается в течение суток, с этой целью она умножается на число секунд в сутках (86400 с/сут). В результате выражение для хронала приобретает следующий удобный для практического использования вид:

t = 86400 (DJ - Dt)/ Dt (1.4’)

В данном случае размерность хронала становится равной с/сут. Именно по этому принципу построены графики в и г на рис 13 работы [10, с.35].

В обычных наших опытах величина хронала чаще всего составляет несколько десятых долей секунды или секунд в сутки. В частности, в упомянутом выше примере хронал t = 86400×0,000001 = 0,0864 с/сут, что вполне приемлемо.

Согласно формуле (1.4’), хронал оказывается равным нулю, если ход реального времени совпадает с ходом эталонного, что соответствует условиям окружающей среды. Замедленному темпу процессов (DJ < Dt) отвечают отрицательные величины хронала; для этого случая формула (1.4) дает положительные значения меньше единицы (рис 1.1, участок кривой ДЕ). В этом смысле определение (1.4’) ближе напоминает шкалу Цельсия. Впоследствии вместо числа 86400 в формулу (1.4’) можно будет подставить величину, определяющую абсолютный нуль хронала (для парена), при котором DJ ® 0 и Dt ® 0.

Простое хрональное явление, состоящее из хронального вещества и его поведения, подчиняется всем семи началам ОТ: сохранения энергии и количества вещества, состояния, взаимности, переноса, увлечения и обобщенного заряжания (диссипации) [7, 10]. Согласно третьему началу, подвод к системе хронального вещества сопровождается увеличением ее хронала, а отвод – снижением. При этом взаимное влияние хронального и других явлений следует закону симметрии, определяемому четвертым началом. Перенос хронального вещества происходит под действием разности значений хронала, являющегося движущей причиной этого переноса. Сам перенос подчиняется пятому началу, а взаимное симметричное увлечение потоков – шестому. В ходе переноса наблюдаются эффекты плюс- и минус-трения (седьмое начало ОТ).

Главными термодинамическими характеристиками хронального, как и любого другого явления, служат величины, содержащиеся в уравнениях начал ОТ. Из них хронор и хронал входят в уравнение первого начала, а хронофизические свойства материалов определяются коэффициентами, которые входят в третье (состояния) и пятое (переноса) начала. Третье начало содержит хроноемкости К_c , пятое – хронопроводности L_c , основные и перекрестные. Процесс перехода хронального вещества с поверхности тела в окружающую среду характеризуется одной из разновидностей проводимости, например коэффициентом хроноотдачи a_c.

Ниже будут более детально расшифрованы перечисленные понятия, рассмотрены экспериментальные методы нахождения соответствующих коэффициентов и приведены их конкретные числовые значения для некоторых металлов и неметаллов.

Дата добавления: 2015-06-30; просмотров: 154; Нарушение авторских прав

Мы поможем в написании ваших работ!