Главная страница Случайная лекция Мы поможем в написании ваших работ! Порталы: БиологияВойнаГеографияИнформатикаИскусствоИсторияКультураЛингвистикаМатематикаМедицинаОхрана трудаПолитикаПравоПсихологияРелигияТехникаФизикаФилософияЭкономика Мы поможем в написании ваших работ! |
Основные определения и теория процесса
Лабораторная работа № 1 Исследование разделения неоднородных систем В поле сил тяжести Цель работы. Определить экспериментально скорость осаждения частиц в жидкости и сопоставить ее с расчетной величиной. Оборудование, материалы и инструменты; лабораторная установка с двумя вертикальными стеклянными колонками; вода и раствор поваренной соли (20%); частицы твердой фазы; секундомер; штангенциркуль; электронные весы; термометр; пинцет.
Основные определения и теория процесса Осаждения твердых частиц в поле сил тяжести широко применяется в пищевой технологии для разделения пылегазовых смесей, суспензий и эмульсий. Величина скорости осаждения частиц является одной из важнейших характеристик при определении размеров аппаратов для процессов осаждения. Если известна скорость осаждения частиц наименьшего диаметра (при полидисперсном составе взвешенной фазы) (м/с) для заданной производительности аппарата Q (м /с), то можно рассчитать необходимую площадь осаждения F:
F= , (1.1)
При всем многообразии разделяемых неоднородных систем физические закономерности процессов осаждения идентичны между собой и отличаются друг от друга лишь направлением движения взвешенных частиц в сплошной среде под воздействием внешних сил. Движущей силой при осаждении частиц в гравитационном поле является сила тяжести Gм (вес частицы) – Gм = = , за вычетом подъемной силы GAr (Архимедовой силы) – GAr = = . Для частиц шарообразной формы движущую силу при осаждении выражают зависимостью: = Gм – GAr = , (1.2) где , – соответственно масса частицы и масса среды, вытесненная частицей, кг; V – объем частицы и одновременно, объем среды вытесненный частицей, м3; , – соответственно плотность материала частиц и плотность сплошной среды, кг/м ; d – диаметр частиц, м; g – ускорение свободного падения, м/с .
Известно, что под действием любой силы тела движутся ускоренно. Вместе с тем при движении частиц в реальной среде возникает сопротивление самой среды, обусловленное силами вязкостного трения и инерции. Сила сопротивления среды R направлена в сторону, противоположную движению частиц, и может быть выражена законом Ньютона:
R = ср , (1.3)
где F = – площадь сечения шаровой частицы, перпендикулярная направлению ее движения, м ; – коэффициент сопротивления.
Если сила сопротивления среды становится равной движущей силе, достигается равновесие действующих на нее сил:
м – ср) g = ср (1.4)
и скорость осаждения становится постоянной, т.е.
= (1.5)
Следует отметить, что участок ускоренного движения частиц невелик, и, в большинстве случаев, им можно пренебречь, а скорость осаждения можно определить по формуле (1.5). Для этого необходимо знать значение коэффициента сопротивления . Экспериментальным путем с привлечением теории подобия установлено, что для шаровых частиц коэффициент пропорционален критерию Рейнольдса Rе, т.е. Численные значения получены в результате обработки опытных данных. Для процесса осаждения критерий Рейнольдса Rе рассчитывают по формуле:
Re = (1.6)
где – динамический коэффициент вязкости среды, Па·с.
В области низких скоростей движения и при малых размерах частиц, а также при высокой вязкости среды, т.е. в условиях ламинарного режима (Rе < 2,0) преобладает сопротивление трения и коэффициент сопротивления рассчитывают по зависимости
. (1.7)
В ламинарном режиме скорость осаждения определяют по закону Стокса . (1.8)
В переходной области 2,0 < Rе <500 значения находят по уравнению Аллена
(1.9)
Скорость осаждения при переходном режиме определяется по уравнению
. (1.10)
При турбулентном движении решающая роль принадлежит сопротивлению, обусловленному силами инерции, и при Rе >500 величина не зависит от числа Рейнольдса, т.е. является постоянной:
. (1.11)
Скорость осаждения определяется для турбулентного движения
. (1.12)
Для всех режимов справедлива полуэмпирическая зависимость
. (1.13)
При расчете скорости осаждения по зависимости (1.5) необходимо знать режим осаждения, т.е. величину критерия Rе , в который входит искомая скорость осаждения . И для расчета ее величины применяют метод последовательных приближений. Для этого проводят несколько последовательных расчетов: 1) задаются одним из режимов осаждения (ламинарный, переходной или турбулентный); 2) рассчитывают коэффициент сопротивления (формулы 1.7, 1.9 или 1.11 в зависимости от принятого режима осаждения); 3) затем рассчитывают скорость осаждения (формула 1.5); 4) по рассчитанной скорости осаждения определяют режим осаждения, т.е. определяют критерий Рейнольдса (формула 1.6); 5) если режим заданный и рассчитанный совпадают, расчет заканчивают, и рассчитанная скорость осаждения определена правильно. Если данные расчетов не совпадают, то необходимо выбрать другой режим осаждения с самого начала расчетов.
Удобнее пользоваться преобразованным уравнением (1.4):
(1.14)
где – критерий Архимеда.
. (1.15)
Подставив в уравнение (1.14) значения критерия Rе отвечающие переходу одной области осаждения в другую, находят соответствующие значения критерия Архимеда : Для ламинарной области < 36; для переходной области – Для расчетов используют единую интерполяционную зависимость, связывающую критерии Rе и Ar для всех режимов осаждения:
Rе = . (1.16)
Чтобы воспользоваться этой зависимостью, проводят несколько вычислений: 1) по известному диаметру осаждающихся частиц d рассчитывают значение по формуле (1.15); 2) затем по формуле (1.16) определяют значение Rе ; 3) и по формуле (1.17) находят скорость осаждения:
. (1.17)
Для технических расчетов часто используют графическую зависимость между критерием Рейнольдса Rе , критерием гидродинамического подобия Лященко Ly и критерием Архимеда (рис. 1.2):
Ly = (1.18)
При известном диаметре частиц d рассчитывают критерий Ar, затем по рисунку 1.2 определяют критерий Rе либо Ly и изих значений рассчитывают скорость осаждения ω . Для частиц неправильной формы скорость осаждения меньше, и потому, скорость, рассчитанную для шарообразной частицы, необходимо умножить на поправочный коэффициент формы φ:
ω . (1.19)
Так, например, по опытным данным: - для частиц округлой формы - для угловатых частиц - для пластинчатых .
Дата добавления: 2015-07-26; просмотров: 275; Нарушение авторских прав Мы поможем в написании ваших работ! |