движения положительных зарядов. Зная в каждой точке
сечения проводника, можно найти ток I через любую поверхность S, (рис.1) I = , (5)
где d= dS;d= jdScos= jdS ; j- проекцияна направление нормали к площадке ds.
Если в проводнике создать электрическое поле и затем не поддерживать его неизменным, то за счет перемещения зарядов поле исчезнет и, следовательно, ток прекратится.
Для того, чтобы поддерживать ток неизменным, необходимо от конца проводника, (см. рис. 2), с меньшим потенциалом отводить приносимые туда током заряды и переносить их к началу проводника с
большим потенциалом ,т.е. необходимо создать круговорот зарядов.
Это возможно лишь за счет работы сторонних сил неэлектростатической природы, например, за счет протекания химических процессов в гальванических элементах.
Величина, численно равная работе сторонних сил, по перемещению единичного положительного заряда называется ЭДС и обозначается : = AСТОР/q. (6)
ЭДС, как и потенциал, в СИ измеряется в вольтах. Представим стороннюю силу как
, (7)
тогда работа сторонних сил на участке 1-2 цепи будет равна
, (8)
а ЭДС на этом же участке =,
где dl - элемент длины проводящего участка цепи. ЭДС, действующая в замкнутой цепи
, (9)
т.е. ЭДС равна циркуляции вектора напряженности сторонних сил.
Однако, кроме сторонних сил, на носители тока действуют силы электростатического поля qE. Следовательно, результирующая сила, действующая в каждой точке цепи на заряд. (10)
Работа, совершаемая этой силой над зарядом q на участке 1-2 цепи, рис. 2,
. (11)
Величина, численно равная работе, совершаемой электрическими и сторонними силами над единичным положительным зарядом, называется падением напряжения или просто напряжением U на данном участке, т. е. U= A/ q = + . (12)
Участок цепи, на котором не действуют сторонние силы, называется однородным. Для него U = . (13)
Участок цепи, на котором действуют сторонние силы, называется неоднородным.
Для замкнутой цепи () = 0 и поэтому U = .
3. Закон Ома для однородного участка цепи и закон Ома в дифференциальной форме
3.1. Ом в 1826 г. экспериментально установил закон, который называется закономОмадля однородного участка цепи:
ТОК, ТЕКУЩИЙ ПО ОДНОРОДНОМУ МЕТАЛЛИЧЕСКОМУ ПРОВОДНИКУ, ПРОПОРЦИОНАЛЕН ПАДЕНИЮ НАПРЯЖЕНИЯ U НА ПРОВОДНИКЕ", т. е.
I = () , (14)
где R - сопротивление проводника, измеряется в СИ в омах ( Ом); из (14) следует, что 1Ом =1 В/1 А.
Сопротивление проводника R =ρl / S , (15)
где р - удельное сопротивление, измеряется в СИ вОм ×м.
Оно зависит от температуры: = T , где - удельное сопротивление при температуре t = 0°С, - температурный коэффициент сопротивления, близкий к 1/273 К, T – термодинамическая температура ; так что с ростом температуры сопротивление металлических проводников увеличивается. Качественная температурная зависимость удельного сопротивления металлического проводника от Т представлена на рис. 3. Сопротивление многих металлов и их сплавов при очень низких температурах Тk(0,14 – 20K), называемых критическими, скачкообразно
уменьшается до нуля. Это явление называется сверхпроводимостью.
в каждой точке
сечения проводника, можно найти ток I через любую поверхность S, (рис.1) I = 
, (5)
где d
= dS
; 
d
= j
dS ; j
Если в проводнике создать электрическое поле и затем не поддерживать его неизменным, то за счет перемещения зарядов поле исчезнет и, следовательно, ток прекратится.
отводить приносимые туда током заряды и переносить их к началу проводника с
,т.е. необходимо создать круговорот зарядов.
: 
= AСТОР/q. (6)
, (7)
, (8)
=
,
, (9)
. (10)
. (11)
= A
+ 
. (12)
. (13)
.
(
Оно зависит от температуры: 
= 
T , где 
- температурный коэффициент сопротивления, близкий к 1/273 К
, T – термодинамическая температура ; так что с ростом температуры сопротивление металлических проводников увеличивается. Качественная температурная зависимость удельного сопротивления металлического проводника от Т представлена на рис. 3. Сопротивление многих металлов и их сплавов при очень низких температурах Тk (0,14 – 20K), называемых критическими, скачкообразно