Главная страница Случайная лекция Мы поможем в написании ваших работ! Порталы: БиологияВойнаГеографияИнформатикаИскусствоИсторияКультураЛингвистикаМатематикаМедицинаОхрана трудаПолитикаПравоПсихологияРелигияТехникаФизикаФилософияЭкономика Мы поможем в написании ваших работ! |
ЭЛЕКТРОТЕПЛОВАЯ АНАЛОГИЯ
Теплопроводность в твердых телах без внутренних источников теплоты описывается дифференциальным уравнением теплопроводности: , (5.1) где – коэффициент температуропроводности, м2/с; –теплопроводность, Вт/(м·К); с – теплоемкость, Дж/(кг·К); – плотность, кг/м3; – оператор Лапласа. При стационарном процессе =0, тогда: =0. Но физическая характеристика тела , следовательно , или: . (5.2) Пусть однородное и изотропное тело бесконечно вдоль оси z (рис. 5.1). Тогда температура вдоль оси z не изменяется и распределение электрических потенциалов и температур описываются уравнениями Лапласа: ; (5.3) и граничными условиями: • на нижних поверхностях ; ; • на верхних поверхностях ; . Рис. 5.1. а) изучаемое тело; b) лист электропроводящей бумаги Итак, процессы электропроводности и теплопроводности описываются одинаковыми по форме уравнениями (5.3), то есть имеет место так называемая электротепловая аналогия (ЭТА). Приведем уравнения (5.3) и граничные условия к безразмерному виду, выбрав в качестве масштабов отнесения L и l для координат; и для падений температур и потенциалов. Тогда по условиям геометрического подобия тел «a» и «b» безразмерные координаты сходственных точек будут одинаковыми: ; , а безразмерные падения температур и потенциалов: ; . Итак, безразмерные уравнения Лапласа: ; (5.4) и граничные условия: • на нижних поверхностях ; ; (5.5) • на верхних поверхностях ; . (5.6) Следовательно, тождественность граничных условий первого рода: ; (5.7) и решения уравнений Лапласа (5.4) при граничных условиях (5.7) будут тождественно одинаковы для сходственных точек тела и его электрической модели: . (5.8) Итак, температуры t по измеренным значениям потенциалов u в различных точках модели определяются из соотношения: . (5.9) Исходя из закона Фурье для теплопроводности тепловой поток через поперечное сечение тела , Вт: , (5.10) где В – длина тела, м; – теплопроводность тела, Вт/(м·К); – коэффициент формы. По закону Ома ток через лист электропроводящей бумаги толщиной , А: . (5.11) Здесь – удельное электрическое сопротивление листа электропроводящей бумаги; – коэффициент формы. Вследствие тождественности полей температур в исследуемом теле и полей потенциалов U (5.8), коэффициенты формы в уравнениях (5.10) и (5.11) численно равны. Если известно , то из формулы (5.11) можно найти коэффициент формы , подставить его в уравнение (5.10) и с учетом выражения (5.9) найти тепловой поток через исследуемое тело. Метод электротепловой аналогии (ЭТА) позволяет заменить измерение температур и тепловых потоков в исследуемом теле измерением электрических величин в модели. Они определяются проще и точнее по сравнению с тепловыми величинами на реальном теле.
Дата добавления: 2014-09-29; просмотров: 715; Нарушение авторских прав Мы поможем в написании ваших работ! |