Главная страница Случайная лекция Мы поможем в написании ваших работ! Порталы: БиологияВойнаГеографияИнформатикаИскусствоИсторияКультураЛингвистикаМатематикаМедицинаОхрана трудаПолитикаПравоПсихологияРелигияТехникаФизикаФилософияЭкономика Мы поможем в написании ваших работ! |
Первое уравнение Максвелла
Первое уравнение выводится на основе закона полного тока: . (5.16) Этот закон является основным законом, устанавливающим связь между магнитным полем и электрическим током. Он гласит: циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль замкнутого контура равна алгебраической сумме токов, пронизывающих контур интегрирования. Графическая иллюстрация этого закона приведена на рис. 5.2. На этом рисунке изображен контур, расположенный в магнитном поле. Этот контур пронизывается током I. Для одной из точек контура изображен вектор напряженности магнитного поля H. Выделим бесконечно малый отрезок контура в окрестностях рассматриваемой точки и обозначим его вектором dl, проведенным по касательной к контуру. В пределах бесконечно малого отрезка dl вектор Н изменяется бесконечно мало. Подинтегральное выражение в законе полного тока представляет собой скалярное произведение векторов. Преобразуем левую часть уравнения по теореме Стокса: . (5.17) Правая часть полученного уравнения представляет собой поток ротора вектора напряженности магнитного поля сквозь поверхность, ограниченную контуром интегрирования. Правая часть закона полного тока может быть развернута следующим образом: . (5.18) Тогда закон полного тока запишется в виде . (5.19) Так как это равенство справедливо для всех значений интеграла, то подинтегральные функции равны между собой, т.е. . (5.20) Это есть первое уравнение Максвелла или закон полного тока в дифференциальной форме. Здесь δ = δпр + δпер + δсм - плотность тока проводимости, плотность тока переноса, и плотность тока смещения соответственно. Здесь δпр = γЕ – плотность тока проводимости, δпер – плотность тока переноса, δсм = dD/dt – плотность тока смещения. Ток проводимости и ток переноса не могут существовать в одной точке одновременно. Поэтому остается δ = δпр + δсм . Тогда первое уравнение Максвелла примет окончательный вид: . (5.21) Это дифференциальное уравнение в частных производных, связывающее скорость изменения магнитного поля в пространстве (слева пространственные координаты) со скоростью изменения электрического поля во времени. Оно имеет, как и все дифференциальные уравнения, бесчисленное множество решений. Нужное решение может быть найдено с учетом начальных и граничных условий.
Дата добавления: 2015-07-26; просмотров: 240; Нарушение авторских прав Мы поможем в написании ваших работ! |