Главная страница Случайная лекция Мы поможем в написании ваших работ! Порталы: БиологияВойнаГеографияИнформатикаИскусствоИсторияКультураЛингвистикаМатематикаМедицинаОхрана трудаПолитикаПравоПсихологияРелигияТехникаФизикаФилософияЭкономика Мы поможем в написании ваших работ! |
Первый закон термодинамикиТела, участвующие при протекании термодинамического процесса обмениваются энергией. Передача энергии от одного тела к другому происходит двумя способами. 1.2.1. Внутренняя энергия. В общем случае внутренней энергией называется совокупность всех видов энергий, заключенной в теле или системе тел. В технической термодинамике рассматриваются только такие процессы, в которых изменяются кинетическая и потенциальная составляющие внутренней энергии. При этом знание абсолютных значений внутренней энергии не требуется. Поэтому внутренней энергией для идеальных газов называют кинетическую энергию движения молекул и энергию колебательных движений атомов в молекуле, а для реальных газов дополнительно включают потенциальную энергию молекул. Внутренняя энергия (U) является функцией двух основных параметров состояния газа, т.е. U = f (P,T), U = f (υ ,T) U= f (P,υ). 1.2.2. Первый закон термодинамики. Первый закон термодинамики является основой термодинамической теории и имеет огромное прикладное значение при исследовании термодинамических процессов. Первый закон термодинамики является частным случаем всеобщего закона сохранения и превращения энергии. Теплота, подведенная к системе, расходуется на изменение энергии системы и совершение работы. Q = (U2 – U1) + L , (1.2.1) где Q - количество теплоты подведенное (отведенное) к системе; L - работа, совершенная системой (над системой); (U2 – U1) - изменение внутренней энергии в данном процессе. q = Q /m = (u2 – u1) + l . (1.2.2) где q — количество тепла, подведенного к 1 кг газа, Дж; (u2 –u1)— изменение внутренней энергии 1 кг газа, Дж; l — количество работы, совершаемой 1 кг газа, Дж. Если в термодинамическом процессе находится не один, a G кг рабочего тела, то количество участвующего в процессе тепла Q, Дж, будет равно Q=G·l (1.2.3) Количество совершаемой работы L, Дж, L=G·l. (1.2.4) Изменение внутренней энергии, Дж, U2 – U1 = G(u2 – u1) (1.2.5) 1.2.2. Энтапьпия газа. Уравнение nepвoгo закона термодинамики (1.2.2) можно написать и в следующем виде: dq = du+ pdν = du+ pdν- νdp=d(u+pν) – νdp (1.2.6) Величина u+pv является параметром состояния, который обозначается через i, Дж/кr и называется энтальпией i=u+pv , (1.2.7) Тогда dq ==di –νdp (1.2.8) Уравнение (1.2.6) представляет собой aнaлитическое выражение первого закона термодинамики. Энтальпию можно связать с теплоемкостью при постоянном давлении. i= cν Т + RT (1.2.9) Если отсчет энтальпии вести от нормального состояния, то при ср=const i=cp Т (1.2.10) Энтальпия газа при температуре Т (или t) численно равна количеству тепла, которое подведено к газу в процессе нагревания его от 0° К (или от 0° С) до температуры Т (или t) при постоянном давлении.
Дата добавления: 2014-05-28; просмотров: 471; Нарушение авторских прав Мы поможем в написании ваших работ! |