(8)
Для бесконечно длинного проводника , и из (8) следует, что
. (9)
C учетом (4) и (9) cила взаимодействия двух бесконечно длинных тонких и параллельных проводников . (10)
Пусть I1 = I2 = I, r0 = 1м, l = 1м, F = Н, тогда I = 1 А. Это было строгое определение единицы силы тока - ампера.
8.3.2. Поле кругового тока
|
В частности, в центре кругового тока ,
|
|
Для плоской катушки, состоящей из N, витков магнитная индукция на оси катушки
. (13)
При больших расстояниях от контура, (рис. 5), т. е. при r0 >> R из (11) получим
(14)
Лекция 9. Магнитное поле в вакууме (продолжение)
В третьей лекции было показано, что для электростатического поля
|
|
|
|
|
|
|
|
|
направлении, будут считаться отрицательными. Для рис. 1, это будут токи, текущие на нас и обозначенные кружком с точкой в центре кружка.
Поскольку , то магнитное поле не является потенциальным, оно называется
вихревым или соленоидальным.
Теорему о циркуляции вектора (1) называют также законом полного тока для магнитного поля в вакууме.
Применим теорему о циркуляции (1)для вычисления индукции магнитного поля соленоида и тороида.
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Закон Ампера | | | Поле соленоида |
Дата добавления: 2014-03-11; просмотров: 567; Нарушение авторских прав