Студопедия

Главная страница Случайная лекция


Мы поможем в написании ваших работ!

Порталы:

БиологияВойнаГеографияИнформатикаИскусствоИсторияКультураЛингвистикаМатематикаМедицинаОхрана трудаПолитикаПравоПсихологияРелигияТехникаФизикаФилософияЭкономика



Мы поможем в написании ваших работ!




Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Поле соленоида и тороида

Читайте также:
  1. Вектор поляризации и вектор электрической индукции.
  2. Взаимосвязь направляющих углов вектора Пойнтинга на границе раздела диэлектрических сред
  3. Внешние эффекты. Теорема Коуза
  4. Датчики на основе магнитной ленты
  5. Дифференциальная форма теоремы о циркуляции.
  6. ДУ 1-го порядка. Теорема о существовании и единственности решения.
  7. Интегральная теорема Муавра - Лапласа.
  8. Кинетическая энергия. Теорема о кинетической энергии
  9. Кодоимпульсная запись на магнитной поверхности.
  10. Корректирующие налоги и субсидии А.С. Пигу. Теорема Коуза.

Рис. 4

 Из рис. 4 с учетом (6) находим, что dплоскости, в которой лежат dи ; далее можно найти ,откуда, принимая во внимание, что получаем . С учетом этого из (5) находим: интегрируя последнее равенство, получаем:

(8)

Для бесконечно длинного проводника , и из (8) следует, что

. (9)

C учетом (4) и (9) cила взаимодействия двух бесконечно длинных тонких и параллельных проводников . (10)

Пусть I1 = I2 = I, r0 = 1м, l = 1м, F = Н, тогда I = 1 А. Это было строгое опреде­ление единицы силы тока - ампера.

8.3.2. Поле кругового тока

А
Можно показать, что магнитная индукция поля, создан­ного круговым током радиуса R, на расстоянии r0 вдоль перпендикуляра, восстановленного из центра контура, (см. рис.5), будет (11)

В частности, в центре кругового тока ,

I
Рис. 5
. (12)

Для плоской катушки, состоящей из N, витков магнитная индукция на оси катушки

. (13)

При больших расстояниях от контура, (рис. 5), т. е. при r0 >> R из (11) получим

(14)

Лекция 9. Магнитное поле в вакууме (продолжение)

В третьей лекции было показано, что для электростатического поля

 
т. е. циркуляция вектора вдоль замкнутого контура L равна нулю. Можно показать, что циркуляция вектора вдоль замкнутого контура L равна алгебраи­ческой сумме токов, охватываемых контуром, умноженной на 0 , т. е.
(1)

Рис. 1
L
 
При этом токи будем считать положительными, если они совпадают с поступательным движением правого буравчика, рукоятка которого вращается по направлению обхода контура. Для нашего случая, (см. рис. 1), это будут токи, текущие от нас и обозначенные . Токи, те­кущие в обратном

направлении, будут считаться отрицательными. Для рис. 1, это будут токи, текущие на нас и обозначенные кружком с точкой в центре кружка.

Поскольку , то магнитное поле не является потенциальным, оно называется

вихревым или соленоидальным.

Теорему о циркуляции вектора (1) называют также законом полного тока для магнитного поля в вакууме.

Применим теорему о циркуляции (1)для вычисления индукции магнитного поля со­леноида и тороида.


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Закон Ампера | Поле соленоида

Дата добавления: 2014-03-11; просмотров: 567; Нарушение авторских прав

Поделиться с ДРУЗЬЯМИ:


Мы поможем в написании ваших работ!
lektsiopedia.org - Лекциопедия - 2013 год. | Страница сгенерирована за: 0.007 сек.